先提及过。 由于这个框架是诺里斯·布拉德伯里所计算出来的缘故。 因此拿到文件并且翻译过后，陆光达等人只是简单的做了一次核验便直接拿来用了。 毕竟这份文件之前推动了很多卡壳的项目进度，不可能会是气体交换膜那样被人动过手脚的东西。 这种做法就好比你要用电脑设计一个物理模型，某天你恰好得到了一台主机。 这台主机经过初步检测，跑分啊、启动啊、上网啊、下片啊这些功能都没什么问题。 因此你对它的内部构造虽然好奇，但由于物理模型的设计要紧，所以你就没去管具体零部件的情况直接开机使用了。 而眼下徐云点出的这个环节就相当于在告诉他们： 亲，这台电脑的CPU某个线程有问题哦——不是被人刻意动了手脚，而是厂商从生产环节便出现了纰漏，连厂商自己可能都不知道哟～ 想到这里。 陆光达便忍不住拿起徐云面前的稿纸和笔，认真的看了起来。 众所周知。 中子运输方程的框架很广，不过其中特别重要的概念不多，满打满算也就十来个而已。 而在这些概念中。 对数能降无疑是一个非常重要的概念。 它指的是中子在物质中运动时能量的损失率，表达式是u=ln?E0/E。 其中E0是中子散射前的能量，E是中子散射后的能量，u就是对数能降。 有了能降的概念以后。 便可以定义某种物质的平均对数能降了。 也就是中子与这种原子每次散射所产生的平均能降： ξ=Δuˉ≈2/（A+2/3）. 这个是平均能降的近似计算式，可对原子量A大于10的原子使用。 这样就可以计算出以某种原子制作的材料作为靶心时，中子平均需要散射多少次才能从E0降到指定的E： N?E0?ln?Eξ。 举个例子。 中子从2MeV(裂变中子平均能量)慢化到的能降，就是u=ln?E1/E2=。 当然了。 能降这个概念在后世也进行了部分概念迭代，更多被应用在反应堆领域。 不过眼下这个时代这种概念还是很主流的，无论国内外都要到80世纪才会进行版本更新。 而对于一枚降能的中子来说。 它的‘一生’则要经历慢化和扩散两个过程。 其中慢化的平均时间称为慢化时间，扩散的平均时间称为扩散时间。 中子寿命呢，就可以表示为慢化时间加扩散时间——这应该算是小学一年级难度的加法...... 换而言之。 中子在一次核反应中存在的时间，可以用自由程除以运动速度得到，也就是对平均能降进行积分。 等到了这一步。 一个至关重要的概念便出现了。 这也是一个在量子力学与流体力学、以及电动力学中都广泛出现的概念： 流密度，j=pv。 所谓流密度，指的是可以用来描述系统内物理量变化的一个量。 从它的样子就可以看出它的意思： 密度乘以速度。 密度代表着微元，而速度是与系统边界相垂直的，这表示着离开或者进入系统的微元。 在核工程中。 取中子密度为n，则有中子通量密度，也是中子流密度中子?=nv中子/(m2?s)。 也就是每秒经过单位面积的中子数量。 既然中子通量密度可以衡量体系内中子水平的变化情况，再结合到宏观截面Σ具有反应概率的物理意义，所以就可以定义核反应率R中子R=Σ?中子/(m3?s)。 这代表着发生核反应的概率，也就是平均单位体积内单位时间内反应掉多少个中子。 这个概念非常简单，也非常好理解。 徐云指出的地方，便是两个步骤中中子密度的对比差值出现了异常。 依旧是举个不太准确但比较好懂的例子来描述这个情况： 假设你叫李子明，在一所小学的三年二班读书。 你的班级在教学楼的三层，整栋教学楼相同的教室有几十间，并且一层只有一个入口。 那么所有人去班级的步骤肯定都是这样的： 先通过一层入口，沿着楼梯走到各自楼层，然后再进入自己班级。 也就是..... 某段时间内。 进入三年二班这间教室的人数，肯定要远小于从一层进入教学楼的总人数。 换而言之。 二者的比例不说是几比几吧，肯定是要小于....或者说远小于1的——一个班级按照50个人算，走进教学楼的最少有数百号人。 但诺里斯·布拉德伯里计算出的这个框架却不一样。 它显示的比值是大于1，就相当于走进班级的人要比走进教学楼的人多，那么这显然就是哪里出问题了。 “?n(r，t/)?t=S(r，t)?Σa?(r，t)???J(r，t)