角动量的模量平方取定且l为 m的量最大允许值时，本征值为l+1的态是不存在的。
由于系统总可以处于轨道角动量为0的状态，所以0必是分量算符 l^z的一个本征值。
而由l^+与l^?的行为可知，对于角动量分量算符 l^z，它的相邻本征值之间总是相差一个整数1。
所以分量算符 l^z的本征值只能为m=0，±1，±2，...±l-1。
当然了。
徐云能够想到这点，很大部分要归功于此时他拥有的视野。
就像威腾他们之前忽略了孤位基失的畸变一样，l+1的态并不在常规的校验范围里，比它重要的流程还有不少。
而一旦在这里计算失误......
那么这次的推导...至少周绍平和徐云代表的科院组的推导，将会彻底功亏一篑。
解决了这个问题，剩下的就是二元旋量了。
在这个过程中。
需要把 s^z的本征值σ看作是一个变量，则粒子的自旋波函数是σ的函数——此前提及过，冥王星粒子的自旋是半奇数，也就是1/2、3/2或者5/2等等.....
因此它的矩阵因素只有一种表现形：
ξ′1η′2?ξ′2η′1=(αδ?βγ)(ξ1η2?ξ2η1)。
这是两个二元旋量的组合，是一个在二元旋量空间中的标量。
写到这里。
徐云再次翻动了一下之前的数据。
“果然没错....行列式等于1，这就是导致flux取值太大的真正原因。”
其实在之前的过程中，徐云一直感觉有一个疑惑没有被解答：
那就是在孤点粒子测算中，预期的bad是3.2fb^-1——这是他亲手检测出来的数据，并且检测了不止一次。
但对应的flux取值却依旧变大了，虽然现象上看是因为‘冥王星’微粒的影响，可空间算符上却一直没有一个合适的解释。
如今看来......
原因就是因为变换后的行列式等于1。
也就是它的外部限制条件改变了。
因为对于非相对论情形，ξ1ξ?1+ξ2ξ?2的物理意义是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率。
因此ξ1ξ?1+ξ2ξ?2必须是一个标量，即应有：
ξ′1ξ′?1+ξ′2ξ′?2=(Uκ1ξκ)(Uκ?1ξ?κ)+(Uκ2ξκ)(Uκ?2ξ?κ)=ξ1ξ?1+ξ2ξ?2。
但对于相对论情形，ξ1ξ?1+ξ2ξ?2的物理意义不再是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率，而是一个四维失量的时间分量。
也就是它只有3个独立的实参量，并且其中一个是固....等等！
蓦然。
徐云在纸上行进的笔尖突兀一顿，脑海中冒出了一个有些惊悚的念头。
“卧槽，不会是那玩意儿吧？......”
...........
注：
外公外婆快出院了，下个月应该可以小爆一波，应该。